一、背景介紹

2023年，諾貝爾物理學(xué)獎表彰了極紫外高次諧波產(chǎn)生的實驗技術(shù)，實現(xiàn)利用阿秒（1018分之一秒）量級時間寬度的極紫外激光脈沖研究各類物質(zhì)中的電子運動，具有劃時代的科學(xué)意義。除了前沿科學(xué)應(yīng)用，高次諧波作為一種時空相干、定向性好、發(fā)射亮度高、寬光譜范圍便于調(diào)諧的桌面型極紫外光源，相比等離子體光源和同步輻射光源具有明顯的成本優(yōu)勢。因此，高次諧波光源有望在材料譜學(xué)分析、生物細(xì)胞和化學(xué)分子成像、半導(dǎo)體芯片量測檢測等領(lǐng)域取得廣泛應(yīng)用。極紫外高次諧波光源的工業(yè)應(yīng)用需要在單位時間內(nèi)產(chǎn)生大量光子的高通量，然而電離效應(yīng)顯著限制了極紫外高次諧波的轉(zhuǎn)化效率（一般為10-7~10-4），使得平均功率較低的傳統(tǒng)鈦藍(lán)寶石固體激光驅(qū)動的高次諧波光源難以滿足各類高通量應(yīng)用需求。

華中科技大學(xué)陸培祥教授領(lǐng)導(dǎo)的跨學(xué)科團(tuán)隊針對高重頻、高功率極紫外高次諧波光源的應(yīng)用需求，從高次諧波驅(qū)動工業(yè)激光器和高次諧波產(chǎn)生過程控制兩個方面，系統(tǒng)綜述了高重頻、高功率極紫外高次諧波光源產(chǎn)生技術(shù)的重要進(jìn)展，并對材料、生物醫(yī)學(xué)、芯片制造等工業(yè)領(lǐng)域的極紫外相干成像和計量檢測應(yīng)用進(jìn)行了展望。

二、關(guān)鍵技術(shù)進(jìn)展

（1）飛秒激光相干合束技術(shù)優(yōu)化極紫外高次諧波

極紫外高次諧波光源產(chǎn)生需要大脈沖能量飛秒激光驅(qū)動源。與傳統(tǒng)鈦藍(lán)寶石固體激光器相比，以光纖激光器為代表的工業(yè)飛秒激光器的輸出單脈沖能量存在較大差距，但是相干合束技術(shù)在不顯著改變脈沖寬度條件下能夠有效提升驅(qū)動激光系統(tǒng)的輸出脈沖能量，其原理圖如圖1（a）所示。2014年，S. H?drich等首先利用四通道光纖激光放大器開展高重頻高次諧波實驗，實驗裝置如圖1(b)所示。最終在600 kHz重頻下獲得中心波長1030 nm、脈沖寬度29 fs、脈沖能量130 μJ的飛秒激光脈沖，并在氙氣或氪氣中產(chǎn)生了光子能量范圍為25.0~40.0 eV的極紫外輻射，最高平均功率達(dá)到143 μW，對應(yīng)每秒3×1013個光子通量和1.8×10-6的轉(zhuǎn)換效率，較之前的同譜段實驗結(jié)果提升了一個數(shù)量級。圖1(c)～(d)為諧波的空間光譜分布及對應(yīng)的平均功率。

圖1 相干合束技術(shù)優(yōu)化高次諧波產(chǎn)生。(a)相干合束光纖啁啾脈沖放大系統(tǒng)的實驗原理；(b)S. H?drich等產(chǎn)生極紫外輻射的實驗裝置；(c)利用氙氣噴嘴產(chǎn)生的諧波的空間(y軸)和光譜(x軸)分布；(d)每一階諧波對應(yīng)的平均功率

（2）飛秒激光非線性壓縮優(yōu)化極紫外高次諧波

高重頻工業(yè)飛秒激光器相比鈦藍(lán)寶石激光器的增益帶寬較窄，因此壓縮后脈沖寬度相對較大，不利于極紫外高次諧波光源的高效率輸出。非線性壓縮技術(shù)是指利用非線性光學(xué)效應(yīng)展寬激光光譜，并結(jié)合適當(dāng)色散控制方法顯著壓縮脈寬，是國際通用的極紫外高次諧波光源單元技術(shù)。2010年，S. H?drich等利用非線性壓縮技術(shù)將脈寬800 fs、單脈沖能量400 μJ的1030 nm激光脈沖壓縮至51 fs，單脈沖能量剩余200 μJ，在氪氣噴嘴中產(chǎn)生最高光子能量為56.6 eV的高次諧波，轉(zhuǎn)換效率相較于未經(jīng)過非線性壓縮的系統(tǒng)提升了一個數(shù)量級，圖2（a）所示為實驗測得的高次諧波譜。2021年，Klas等將二倍頻綠光飛秒激光脈沖進(jìn)行非線性壓縮，得到重復(fù)頻率1 MHz、中心波長515 nm、脈沖寬度18.6 fs、平均功率51 W的高次諧波，實驗裝置如圖2（b）所示，在26.5 eV光子能量附近單階諧波平均功率達(dá)到12.9 mW，圖2（c）為該實驗測得的高次諧波譜，這是目前高次諧波輸出平均功率的世界紀(jì)錄。

圖2 非線性壓縮技術(shù)優(yōu)化高次諧波產(chǎn)生。(a) S. H?drich等利用氪氣噴嘴產(chǎn)生的高次諧波譜；(b)目前高次諧波最高平均功率輸出的實驗裝置；(c)利用氪氣噴嘴產(chǎn)生的高次諧波譜，以及各階諧波對應(yīng)的平均功率

（3）飛秒激光參量放大和啁啾參量放大優(yōu)化極紫外高次諧波

高次諧波最高極紫外光子能量與激光波長的平方成正比，因此為了獲得在芯片制造領(lǐng)域重要的13.5 nm波長和生物醫(yī)學(xué)成像領(lǐng)域重要的水窗波段（2.3~4.4 nm）光源，需要使用紅外波段激光驅(qū)動源，飛秒激光參量放大和啁啾參量放大是有效技術(shù)手段。2013年，Demmler等使用重復(fù)頻率為180 kHz的光纖激光器泵浦的光參量啁啾脈沖放大系統(tǒng)，輸出中心波長為918 nm、單脈沖能量為25 μJ、脈寬為6.6 fs的脈沖，并將該激光脈沖聚焦在氖氣噴嘴靶上，產(chǎn)生了光子能量超過200 eV的高次諧波，其中在125 eV附近處光子通量達(dá)到1.3×108 photons/s（帶寬為1%），該實驗測得高次諧波光譜如圖3（a）所示。2020年，Pupeikis等采用光參量啁啾脈沖放大技術(shù)得到了重頻100 kHz、平均功率25 W、脈寬16.5 fs的2.2 μm波長亞雙周期脈沖，將輸出激光脈沖緊聚焦至內(nèi)徑為1 mm的氦氣氣盒靶中，得到了最高600 eV的軟X射線高次諧波光源，高次諧波光譜和光參量啁啾放大裝置原理分別如圖3（b）和圖3（c）所示。

圖3 飛秒激光參量放大和啁啾參量放大技術(shù)優(yōu)化高次諧波產(chǎn)生。(a) Demmler等氖氣噴嘴靶最高光子通量與最高截止能量位置利用光譜儀CCD相機(jī)測量的高次諧波光譜；(b)Pupeikis等利用氦氣氣盒靶產(chǎn)生的高次諧波譜；(c) Pupeikis等光參量啁啾脈沖放大器裝置原理圖，右上角插圖顯示了輸出光輪廓及其穩(wěn)定性

為了獲得高通量極紫外高次諧波光源，不僅要優(yōu)化激光驅(qū)動源的脈沖能量、脈沖寬度、輸出波長，還要控制高次諧波產(chǎn)生過程中的宏觀傳播效應(yīng)，實現(xiàn)相位匹配以提高轉(zhuǎn)化效率。早在1999年，Constant等提出了宏觀傳輸效應(yīng)的一維模型，同時考慮了高次諧波與驅(qū)動光場的相位匹配效應(yīng)和氣體介質(zhì)中的極紫外光自吸收效應(yīng)。基于這一模型，可以定義高次諧波宏觀傳輸過程中的兩個特征長度，即相干長度和吸收長度，分別描述相位匹配和自吸收效應(yīng)，并得出氣體介質(zhì)長度大于3倍吸收長度、相干長度大于5倍吸收長度的優(yōu)化相位匹配條件。隨著驅(qū)動激光源和實驗條件更加多樣，Heyl等和Rothhardt等總結(jié)了在不同實驗條件下，維持確定高次諧波轉(zhuǎn)換效率的關(guān)鍵參數(shù)標(biāo)度律。通過設(shè)定一個描述聚焦數(shù)值孔徑的無量綱參數(shù)，可以獲得為了滿足優(yōu)化相位匹配條件，激光脈沖能量、氣體介質(zhì)長度、氣體密度、截至光子能量等關(guān)鍵指標(biāo)與該無量綱參數(shù)的標(biāo)度關(guān)系，進(jìn)而指導(dǎo)實驗者在不同參數(shù)條件下獲得優(yōu)通量輸出。

三、總結(jié)與展望

極紫外高次諧波光源走向應(yīng)用的主要制約瓶頸是它的低轉(zhuǎn)換效率，使得大量需要高光子通量的應(yīng)用無法開展，例如極紫外光刻、光學(xué)加工等。然而作為成像和計量檢測光源，高次諧波光源配合高靈敏度探測器有望在工業(yè)應(yīng)用中充分發(fā)揮其相干性好、定向性高等優(yōu)點，從而解決系列工程難題，例如相干衍射成像長期以來就在自由電子激光等大型光源裝置上開展實驗。隨著桌面型極紫外高次諧波光源的光通量問題逐步得以解決，極紫外波段的相干衍射成像、傅立葉變換全息成像、疊層掃描成像、相干斷層掃描成像等先進(jìn)成像測量技術(shù)就可以拓展為實際工業(yè)應(yīng)用，測量生命醫(yī)學(xué)和芯片制造領(lǐng)域的納米尺度結(jié)構(gòu)。與此同時，極紫外高次諧波光源的應(yīng)用需求也在牽引超高功率、超大能量、超短脈寬、特種波長的超快激光技術(shù)不斷發(fā)展，為激光制造等其他工業(yè)應(yīng)用領(lǐng)域帶來更先進(jìn)可靠的光源。

參考文獻(xiàn)： 中國光學(xué)期刊網(wǎng)

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